Polinomis d'Hermite

Els polinomis d'Hermite són un exemple de polinomis ortogonals que troben el seu principal àmbit d'aplicacions en mecànica quàntica, sobretot en l'estudi del oscil·lador harmònic unidimensional. Són nomenats així en honor de Charles Hermite.

Els cinc primers polinomis d'Hermite (probabilístics').

Definició

Els polinomis d'Hermite es defineixen com:

$H_n (x) = (-1)^ne^{x^2/2}\frac{d^n}{dx^n}e^{-x^2/2}\, \!$

(Els "polinomis d'Hermite probabilístics" ) o, de vegades, com (els "polinomis d'Hermite físics" ):

$H_n^\mathrm{Phys}(x) = (-1)^ne^{x^2}\frac{d^n}{dx^n}e^{-x^2}\, \!$

Aquestes dues definicions no són exactament equivalents, una és un reescalat trivial de l'altra:

$H_n^\mathrm{Phys}(x) = 2^{n/2}H_n^\mathrm{prob}(\sqrt{2}\, x) \, \!$.

Els polinomis físics poden expressar-se com:

$H_n^\mathrm{Phys}(x) = (2x)^n - \frac{n (n-1)}{1 !}(2x)^{n-2} +\frac{n (n-1) (n-2) (n-3)}{2 !}(2x)^{n-4}- \dots$

Propietats

Ortogonalitat

$\displaystyle{H_n}$ és un polinomi de grau n , amb n = 0, 1, 2, 3, .... Aquests polinomis són ortogonals respecte de la funció pes (mesura)

$e^{-x^2/2}\, \!$ (probabilista)

o

$e^{-x^2}\, \!$ (física)

és a dir

$\int_{-\infty}^\infty H_n(x)H_m(x)\,e^{-x^2/2}\,dx$

$=n!\sqrt{2\pi}~\delta_{\mathit{nm}}$ (probabilista)

o

$\int_{-\infty}^\infty H_n(x)H_m(x)\,e^{-x^2}\,dx={n!2^n}{\sqrt{\pi}}~\delta_{\mathit{nm}}$ (física)

on δ _ij és la delta de Kronecker, que val la unitat quan n = m i zero en un altre cas. Els polinomis probabilístics són ortogonals respecte a la funció de densitat de probabilitat normal.

Funció generadora

$e^{2tx-t^2}= \sum_{n = 0}^\infty \frac{H_n^\mathrm{Phys}(x) t^n}{n !}$

Fórmules de recurrència

Els polinomis d'Hermite (en la seva forma "física") satisfan les següents relacions de recurrència:

$h_{n+1}^\mathrm{Phys}(x) = 2xH_{n}^\mathrm{Phys}(x)-2nH_{n-1}^\mathrm{Phys}(x)$

${H '}_{n}^\mathrm{Phys}(x) = 2nH_{n-1}^\mathrm{Phys}(x)$

Descomposició en sèrie de funcions

Tota funció f contínua pot expressar-se com sèrie infinita en termes de polinomis d'Hermite:

$f (x) = \sum_{n = 0}^\infty a_n H_n (x) = A_0H_0 (x)+A_1H_1 (x)+A_2H_2 (x)+\ldots$

On les constants de l'anterior sèrie vienene donats per:

$A_k = \frac{1}{2^kk!\sqrt{\pi}} \int_{-\infty}^{+\infty} e^{-x^2}f(x)H_k(x)\ dx$

Altres resultats

$H_n (-x) = (-1)^nH_n (x) \,$

$H_{2n-1}(0) = 0 \,$

$H_{2n}^\mathrm{Phys}(0) = (-1)^n2^n (1 \cdot3 \cdot5 \cdot \dots \cdot (2n-1))$

Equació diferencial d'Hermite

Els polinomis d'Hermite són solucions de l'equació diferencial d'Hermite:

$\frac{d^2y}{dx^2}-2x \frac{dy}{dx}+2ny = 0$

que en forma canònica es pot escriure com:

$\frac{1}{y^{-x^2}}\frac{d}{dx} \left (y^{-x^2}\frac{dy}{dx}\right)+2ny = 0$

Bibliografia

• Spiegel, Murray R.; Abellanas, Lorenzo. McGraw-Hill. Fórmules i taules de matemàtica aplicada, 1992. ISBN 84-7615-197-7.