Llista de transformacions canòniques de coordenades

Aquesta és una llista de transformacions canòniques de coordenades.

Bidimensionals

Siguin (x, y) les coordenades cartesianes estàndard, i r i θ los coordenades polars estàndard.

Per passar de coordenades polars a coordenades cartesianes

$x=r\,\cos \theta \quad$

$y=r\,\sin \theta \quad$

${\frac {\partial (x,y)}{\partial (r,\theta )}}={\begin{pmatrix}\cos \theta &-r\,\sin \theta \\\sin \theta &r\,\cos \theta \end{pmatrix}}$

$\det {\frac {\partial (x,y)}{\partial (r,\theta )}}=r$

Per passar de coordenades cartesianes a coordenades polars

$r={\sqrt {x^{2}+y^{2}}}$

$\theta ^{\prime }=\arctan \left|{\frac {y}{x}}\right|$

Nota: al resoldre $\theta ^{\prime }$ s'obté l'angle resultant en el primer quadrant ($0<\theta <{\frac {\pi }{2}}$). Per torbar $\theta$, cal acudir al sistema de coordenades cartesianes original, determinar el quadrant en el que està $\theta$ (per exemple el punt de coordenades cartesianes (3,-3) està al quart quadrant), i llavors fer servir les següents equacions per calcular $\theta$:

Si $\theta ^{\prime }$ està al primer quadrant:

$\theta =\theta ^{\prime }$

Si $\theta ^{\prime }$ està al segon quadrant:

$\theta =\pi -\theta ^{\prime }$

Si $\theta ^{\prime }$ està al tercer quadrant:

$\theta =\pi +\theta ^{\prime }$

Si $\theta ^{\prime }$ està al quart quadrant:

$\theta =2\pi -\theta ^{\prime }$

Això cal fer-hi així perquè per a tots els valors de $\theta$, $\arctan \theta$ només està definit per $-{\frac {\pi }{2}}<\theta <+{\frac {\pi }{2}}$

Fixeu-vos que també es pot fer servir

$r={\sqrt {x^{2}+y^{2}}}$

$\theta =2\arctan {\frac {y}{x+r}}$

De coordenades bipolars a coordenades cartesianes

Article principal: coordenades bipolars

$x=a\ {\frac {\sinh \tau }{\cosh \tau -\cos \sigma }}$

$y=a\ {\frac {\sin \sigma }{\cosh \tau -\cos \sigma }}$

De coordenades bipolars de dos centres a coordenades cartesianes

Article principal: coordenades bipolars de dos centres

$x={\frac {r_{1}^{2}-r_{2}^{2}}{4c}}$

$y=\pm {\frac {1}{4c}}{\sqrt {16c^{2}r_{1}^{2}-(r_{1}^{2}-r_{2}^{2}+4c^{2})^{2}}}$

De coordenades bipolars de dos centres a coordenades polars

$r={\sqrt {\frac {r_{1}^{2}+r_{2}^{2}-2c^{2}}{2}}}$

$\theta =\arctan \left[{\sqrt {{\frac {8c^{2}(r_{1}^{2}+r_{2}^{2}-2c^{2})}{r_{1}^{2}-r_{2}^{2}}}-1}}\right]$

On 2c és la distància entre els pols.

De coordenades de l'equació de Cesàro a coordenades cartesianes

Article principal: equació de Cesàro

$x=\int \cos \left[\int \kappa (s)\,ds\right]ds$

$y=\int \sin \left[\int \kappa (s)\,ds\right]ds$

Curvatura i longitud de l'arc a partir de coordenades cartesianes

$\kappa ={\frac {x'y''-y'x''}{(x'^{2}+y'^{2})^{3/2}}}$

$s=\int _{a}^{t}{\sqrt {x'^{2}+y'^{2}}}\,dt$

Curvatura i longitud de l'arc a partir de coordenades polars

$\kappa ={\frac {r^{2}+2r'^{2}-rr''}{(r^{2}+r'^{2})^{3/2}}}$

$s=\int _{a}^{\phi }{\sqrt {1+y'^{2}}}\,d\phi$

Tridimensionals

Sigui (x, y, z) les coordenades cartesianes estàndard, i (ρ, θ, φ) les coordenades esfèriques, amb l'angle φ mesurat a partir de l'eix Z positiu. Com que θ té un recorregut de 360° cal aplicar les mateixes consideracions que en coordenades polars (de dues dimensions) sempre que es calculi a partir de la funció arctangent. φ té un recorregut de 180°, i va des de 0° fins a 180°, i no presenta cap problema quan es calcula a partir de la funció arccosinus, però cal anar amb compte si es fa servir una funció arctangent. Si, en la definició alternativa de coordenades esfèriques, es tria φ de forma que vagui des de −90° fins a +90°, en direcció oposada a la direcció prèvia, es pot calcular de manera única a partir de la funció arcsinus, però cal anar amb compte di es fa servir l'arctangent. En aquest cas totes les fórmules següents tots els arguments de φ han te tenir el sinus i el cosinus intercanviats i com a derivades també els signes menys i més s'han d'intercanviar.

Totes les fórmules que portin cap a una fracció amb zero al denominador, corresponen a casos especials de direccions al llarg dels eixos principals i a la pràctica se solucionen més fàcilment per observació.

A coordenades cartesianes

A partir de coordenades esfèriques

Article principal: coordenades esfèriques

${x}=\rho \,\sin \theta \,\cos \phi \quad$

${y}=\rho \,\sin \theta \,\sin \phi \quad$

${z}=\rho \,\cos \theta \quad$

${\frac {\partial (x,y,z)}{\partial (\rho ,\theta ,\phi )}}={\begin{pmatrix}\sin \theta \cos \phi &\rho \cos \theta \cos \phi &-\rho \sin \theta \sin \phi \\\sin \theta \sin \phi &\rho \cos \theta \sin \phi &\rho \sin \theta \cos \phi \\\cos \theta &-\rho \sin \theta &0\end{pmatrix}}$

Per tant, l'element de volum és:

$dx\;dy\;dz=\det {\frac {\partial (x,y,z)}{\partial (\rho ,\theta ,\phi )}}d\rho \;d\theta \;d\phi =\rho ^{2}\sin \theta \;d\rho \;d\theta \;d\phi \;$

= A partir de coordenades cilíndriques

Article principal: coordenades cilíndriques

${x}={r}\,\cos \theta$

${y}={r}\,\sin \theta$

${z}={h}\,$

${\frac {\partial (x,y,z)}{\partial (r,\theta ,h)}}={\begin{pmatrix}\cos \theta &-r\sin \theta &0\\\sin \theta &r\cos \theta &0\\0&0&1\end{pmatrix}}$

Per tant l'element de volum és:

$dx\;dy\;dz=\det {\frac {\partial (x,y,z)}{\partial (r,\theta ,h)}}dr\;d\theta \;dh={r}\;dr\;d\theta \;dh\;$

A coordenades esfèriques

A partir de coordenades cartesianes

${\rho }={\sqrt {x^{2}+y^{2}+z^{2}}}$

${\theta }=\arctan \left({\frac {\sqrt {x^{2}+y^{2}}}{z}}\right)=\arccos \left({\frac {z}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+z^{2}}}}\right)$

${\phi }=\arctan \left({\frac {y}{x}}\right)=\arccos \left({\frac {x}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}}\right)=\arcsin \left({\frac {y}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}}\right)$

${\frac {\partial (\rho ,\theta ,\phi )}{\partial (x,y,z)}}={\begin{pmatrix}{\frac {x}{\rho }}&{\frac {y}{\rho }}&{\frac {z}{\rho }}\\{\frac {xz}{\rho ^{2}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}}}&{\frac {yz}{\rho ^{2}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}}}&{\frac {-(x^{2}+y^{2})}{\rho ^{2}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}}}\\{\frac {-y}{x^{2}+y^{2}}}&{\frac {x}{x^{2}+y^{2}}}&0\\\end{pmatrix}}$

A partir de coordenades cilíndriques

${\rho }={\sqrt {r^{2}+h^{2}}}$

${\theta }=\theta \quad$

${\phi }=\arctan {\frac {r}{h}}$

${\frac {\partial (\rho ,\theta ,\phi )}{\partial (r,\theta ,h)}}={\begin{pmatrix}{\frac {r}{\sqrt {r^{2}+h^{2}}}}&0&{\frac {h}{\sqrt {r^{2}+h^{2}}}}\\0&1&0\\{\frac {-h}{r^{2}+h^{2}}}&0&{\frac {r}{r^{2}+h^{2}}}\end{pmatrix}}$

$\det {\frac {\partial (\rho ,\theta ,\phi )}{\partial (r,\theta ,h)}}={\frac {1}{\sqrt {r^{2}+h^{2}}}}$

A coordenades cilíndriques

A partir de coordenades cartesianes

$r={\sqrt {x^{2}+y^{2}}}$

$\theta =\arctan {\frac {y}{x}}+\pi u_{0}(-x)\,\operatorname {sgn} y$

$h=z\quad$

${\frac {\partial (r,\theta ,h)}{\partial (x,y,z)}}={\begin{pmatrix}{\frac {x}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}}&{\frac {y}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}}&0\\{\frac {-y}{x^{2}+y^{2}}}&{\frac {x}{x^{2}+y^{2}}}&0\\0&0&1\end{pmatrix}}$

A partir de coordenades esfèriques

$r=\rho \sin \phi \,$

$\theta =\theta \,$

$h=\rho \cos \phi \,$

${\frac {\partial (r,\theta ,h)}{\partial (\rho ,\theta ,\phi )}}={\begin{pmatrix}\sin \phi &0&\rho \cos \phi \\0&1&0\\\cos \phi &0&-\rho \sin \phi \end{pmatrix}}$

$\det {\frac {\partial (r,\theta ,h)}{\partial (\rho ,\theta ,\phi )}}=-\rho$

Element de longitud de l'arc, curvatura i torsió a partir de coordenades cartesianes

$s=\int _{0}^{t}{\sqrt {x'^{2}+y'^{2}+z'^{2}}}\,dt$

$\kappa ={\frac {\sqrt {(z''y'-z'y'')^{2}+(x''z'-z''x')^{2}+(y''x'-x''y')^{2}}}{(x'^{2}+y'^{2}+z'^{2})^{3/2}}}$

$\tau ={\frac {z'''(x'y''-y'x'')+z''(x'''y'-x'y''')+z'(x''y'''-x'''y'')}{(x'^{2}+y'^{2}+z'^{2})(x''^{2}+y''^{2}+z''^{2})}}$