Isòtops del niobi

El niobi (Nb) natural es compon d'un isòtop estable (Nb-93). Els radioisòtops més estables són el Nb-92 amb un període de semidesintegració de 34,7 milions d'anys, el Nb-94 amb un període de semidesintegració de 20.300 anys i el Nb-91 amb un període de semidesintegració de 680 anys. També hi ha un isòmer nuclear a 31 keV amb un període de semidesintegració de s 16,13 anys. S'han sintetitzat uns altres 23 radioisòtops. La majoria d'ells amb períodes de semidesintegració menors de dues hores excepte el Nb-95 (35 dies), el Nb-96 (23,4 hores) i el Nb-90 (14,6 hores). El mode de desintegració primari abans del Nb-93 estable és la captura electrònica i el primari després és l'emissió beta amb alguna emissió de neutrons en el primer mode dels dos modes de desintegració del Nb-104, 109 i 110.

Només el Nb-95 (35 dies) i el Nb-97 (72 minuts) i els isòtops més pesant (períodes de semidesintegració de segons) són productes de fissió nuclear en quantitats significatives, ja que els altres isòtops es veuen opacs pels isòtops estables o del de vides molt llargues (Zr-93) de l'element precedent, el zirconi, de la producció via emissió beta de fragments de fissió rics en neutrons. El Nb-95 és el producte de desintegració del Zr-95 (64 dies), per això la desaparició del Nb-95 en combustible nuclear usat és més lenta del que s'esperaria del seu propi període de semidesintegració de 35 dies. Petites quantitats dels altres isòtops es poden produir com a productes directes de fissió.
Massa atòmica estàndard: 92.90638(2) u

Taula

Símbol del núclid	Z(p)	N(n)	massa isotòpica(u)	Període de semidesintegració	Espín nuclear	Composició isotòpics representativa (fracció molar)	rang de variació natural (fracció molar)
	energia d'excitació
81Nb	41	40	80.94903(161)#	<44 ns	3/2-#
82Nb	41	41	81.94313(32)#	51(5) ms	0+
83Nb	41	42	82.93671(34)	4.1(3) s	(5/2+)
84Nb	41	43	83.93357(32)#	9.8(9) s	3+
84mNb	338(10) keV			103(19) ns	(5-)
85Nb	41	44	84.92791(24)	20.9(7) s	(9/2+)
85mNb	759.0(10) keV			12(5) s	(1/2-)
86Nb	41	45	85.92504(9)	88(1) s	(6+)
86mNb	250(160)# keV			56(8) s	high
87Nb	41	46	86.92036(7)	3.75(9) min	(1/2-)
87mNb	3.84(14) keV			2.6(1) min	(9/2+)#
88Nb	41	47	87.91833(11)	14.55(6) min	(8+)
88mNb	40(140) keV			7.8(1) min	(4-)
89Nb	41	48	88.913418(29)	2.03(7) h	(9/2+)
89mNb	0(30)# keV			1.10(3) h	(1/2)-
90Nb	41	49	89.911265(5)	14.60(5) h	8+
90m1Nb	122.370(22) keV			63(2) µs	6+
90m2Nb	124.67(25) keV			18.81(6) s	4-
90m3Nb	171.10(10) keV			<1 µs	7+
90m4Nb	382.01(25) keV			6.19(8) ms	1+
90m5Nb	1880.21(20) keV			472(13) ns	(11-)
91Nb	41	50	90.906996(4)	680(130) a	9/2+
91m1Nb	104.60(5) keV			60.86(22) d	1/2-
91m2Nb	2034.35(19) keV			3.76(12) µs	(17/2-)
92Nb	41	51	91.907194(3)	3.47(24)E+7 a	(7)+
92m1Nb	135.5(4) keV			10.15(2) d	(2)+
92m2Nb	225.7(4) keV			5.9(2) µs	(2)-
92m3Nb	2203.3(4) keV			167(4) ns	(11-)
93Nb	41	52	92.9063781(26)	STABLE	9/2+	1.0000
93mNb	30.77(2) keV			16.13(14) a	1/2-
94Nb	41	53	93.9072839(26)	2.03(16)E+4 a	(6)+
94mNb	40.902(12) keV			6.263(4) min	3+
95Nb	41	54	94.9068358(21)	34.991(6) d	9/2+
95mNb	235.690(20) keV			3.61(3) d	1/2-
96Nb	41	55	95.908101(4)	23.35(5) h	6+
97Nb	41	56	96.9080986(27)	72.1(7) min	9/2+
97mNb	743.35(3) keV			52.7(18) s	1/2-
98Nb	41	57	97.910328(6)	2.86(6) s	1+
98mNb	84(4) keV			51.3(4) min	(5+)
99Nb	41	58	98.911618(14)	15.0(2) s	9/2+
99mNb	365.29(14) keV			2.6(2) min	1/2-
100Nb	41	59	99.914182(28)	1.5(2) s	1+
100mNb	470(40) keV			2.99(11) s	(4+,5+)
101Nb	41	60	100.915252(20)	7.1(3) s	(5/2#)+
102Nb	41	61	101.91804(4)	1.3(2) s	1+
102mNb	130(50) keV			4.3(4) s	high
103Nb	41	62	102.91914(7)	1.5(2) s	(5/2+)
104Nb	41	63	103.92246(11)	4.9(3) s	(1+)
104mNb	220(120) keV			940(40) ms	high
105Nb	41	64	104.92394(11)	2.95(6) s	(5/2+)#
106Nb	41	65	105.92797(21)#	920(40) ms	2+#
107Nb	41	66	106.93031(43)#	300(9) ms	5/2+#
108Nb	41	67	107.93484(32)#	0.193(17) s	(2+)
109Nb	41	68	108.93763(54)#	190(30) ms	5/2+#
110Nb	41	69	109.94244(54)#	170(20) ms	2+#
111Nb	41	70	110.94565(54)#	80# ms [>300 ns]	5/2+#
112Nb	41	71	111.95083(75)#	60# ms [>300 ns]	2+#
113Nb	41	72	112.95470(86)#	30# ms [>300 ns]	5/2+#

Notes

• Els valors marcats amb # no estan derivats únicament de dades experimentals, sinó que en part es basen en tendències sistemàtiques. Els espins amb arguments d'assignació febles es troben entre parèntesis.
• Les incerteses es troben en forma concisa entre parèntesis després dels últims dígits corresponents. Els valors d'incertesa indiquen una desviació estàndard, tret de la composició isotòpica i la massa atòmica estàndard de la IUPAC, que utilitzen incerteses expandides.

Bibliografia

• G. Audi, A.H. Wapstra, C. Thibault, J. Blachot and O. Bersillon Masses isotòpiques de Ame2003 Atomic Mass Evaluation Arxivat 2008-09-23 a Wayback Machine. by in Nuclear Physics A729 (2003).
• Les composicions i les masses atòmiques estàndard de Atomic weights of the elements. Review 2000 (IUPAC Technical Report). Pure Appl. Chem. Vol. 75, No. 6, pp. 683-800, (2003) and Atomic Weights Revised (2005) Arxivat 2008-03-05 a Wayback Machine..
• Dades sobre període de semidesintegració, espín i isòmers provenen de les següents fonts.
  • Audi, Bersillon, Blachot, Wapstra. The Nubase2003 evaluation of nuclear and decay properties, Nuc. Phys. A 729, pp. 3-128 (2003).
  • National Nuclear Data Center, Brookhaven National Laboratory. Information extracted from the NuDat 2.1 database (retrieved Sept. 2005).
  • David R. Lide (ed.), Norman E. Holden in CRC Handbook of Chemistry and Physics, 85th Edition, online version. CRC Press. Boca Raton, Florida (2005). Section 11, Table of the Isotopes.

Index de pàgines d'isòtops · Taula de núclids
Isòtop més lleuger	Isòtop actual	Isòtop més pesant
Isòtops del zirconi	Isòtops del niobi	Isòtops del molibdè