Pèndol de torsió

El pèndol de torsió consisteix en un fil o filferro de secció recta circular suspès verticalment, amb el seu extrem superior fix. A l'extrem inferior del fil es penja un cos de moment d'inèrcia I conegut o fàcil de calcular (disc o cilindre).

Determinació del període de les oscil·lacions

Pèndol de torsió senzill per a demostracions al laboratori

En aplicar un moment torsional M a l'extrem inferior del fil, aquest experimenta una deformació de torsió. Dins dels límits de validesa de la llei de Hooke, el angle de torsió φ és directament proporcional al moment torsional M aplicat, de manera que

(1)$M=\tau \phi \,$

on τ és el coeficient de torsió del fil o filferro de suspensió, el valor depèn de la seva forma i dimensions i de la naturalesa del material. Per al cas d'un fil o filferro és

(2)$\tau ={\frac {\pi }{32}}G{\frac {D^{4}}{l}}$

sent D el diàmetre del filferro, l seva longitud i G el mòdul de rigidesa del material que el constitueix.

A causa de l'elasticitat del fil (rigidesa), apareixerà un moment recuperador igual i oposat al moment torsional aplicat, quan es faci desaparèixer el moment torsional aplicat, el sistema es trobarà en les condicions necessàries per a iniciar un moviment oscil·latori de torsió , concomitant amb les oscil·lacions de rotació de la massa s'ature del fil o filferro. Igualant el moment recuperador - τφ al producte del momentode inèrcia I del sistema per l'acceleració angular α = d ² φ/d t ² , tenim l'equació diferencial del moviment de rotació:

(3)$-\mathrm {T} \phi =I{\ddot {\phi }}\qquad \qquad \rightarrow \qquad \qquad {\ddot {\phi }}+{\frac {\tau }{I}}\phi =0\,$

que és formalment idèntica a l'equació diferencial corresponent a un moviment harmònic simple. Així doncs, les oscil·lacions del pèndol de torsió són harmòniques, i la freqüència angular i el període de les mateixes són

(4)$\Omega ={\sqrt {\frac {\tau }{I}}}\qquad \qquad \rightarrow \qquad \qquad T=2\pi {\sqrt {\frac {I}{\tau }}}$

NOTA: El mecanisme dels rellotges de polsera mecànics, accionat mitjançant un ressort espiral, tenen un període d'oscil·lació que pot calcular mitjançant la fórmula anterior. El rellotge està regulat mitjançant l'ajustament del moment d'inèrcia de la roda de inèrcia $I\,$ (mendiante uns cargols de la roda d'inèrcia) i de forma més precisa mitjançant el canvi del coeficient de torsió $\tau \,$.

Usos i aplicacions

El pèndol de torsió constitueix el fonament de la balança de torsió i d'un bon nombre de dispositius i mecanismes.

Mesura de mòdul de rigidesa

Mitjançant la determinació precisa del període de les oscil·lacions del pèndol de torsió podem calcular el valor de la constant coeficient de torsió τ de la proveta, ia continuació el valor del mòdul de rigidesa G l' material assajat.

Mesura de moments d'inèrcia

Afegint al cos suspès un altre cos de moment d'inèrcia desconegut $T'$, el nou període de escilación per torsió serà:

(5)$T'=2\pi {\sqrt {\frac {R+I'}{\tau }}}$

de manera que eliminant $\tau$ entre les ecuciones (4) i (5) obtenim

(6)$I'=\left({\frac {T'^{2}}{T^{2}}}-1\right)I$

que ens permet calcular el moment d'inèrcia del cos afegit.

Vegeu també

• Balança de torsió
• Pèndol
• Pèndol balístic
• Pèndol cicloïdal
• Pèndol cònic
• Teorema de Huygens
• Pèndol de Foucault
• Pèndol de Newton
• Pèndol de Pohl
• Pèndol esfèric
• Pèndol de Kater
• Pèndol físic
• Pèndol simple
• Pèndol simple equivalent
• Doble pèndol

Referències

Bibliografia

• Ortega, Manuel R.. Lliçons de Física (4 volums). Monytex, 1989-2006. ISBN 84-404-4290-4, ISBN 84-398-9218-7, ISBN 84-398-9219-5, ISBN 84-604-4445-7. 
• Resnick, R. & Halliday, D.. Physics. John Wiley & Sons, 1996. ISBN 0-471-83202-2. 

Referències externes

• Interactiu de Física a Internet. Ángel Franco García.
• Pàgina en anglès Amb animacions de oscil·lacions i ones.