Nombre de Richardson

El nombre de Richardson $(Ri)$ , anomenat així en honor de Lewis Fry Richardson (1881-1953), és el nombre adimensional que expressa la relació entre el terme de flotabilitat i el terme de tall de flux:^[1]

Ri={\frac {\text{terme de flotabilitat}}{\text{terme de tall de flux}}}={\frac {g}{\rho }}{\frac {\partial \rho /\partial z}{(\partial u/\partial z)^{2}}}

on

$g$ = gravetat.
$\rho$ = densitat.
$u$ = velocitat del flux.

El nombre de Richardson, o una de les seves diverses variants, té una importància pràctica en la previsió del temps i en la investigació de la densitat i terbolesa dels corrents en oceans, llacs i embassaments.

Quan es consideren els fluxos en què les diferències de densitat són petites (l'aproximació de Boussinesq) és comú utilitzar la gravetat reduïda $g'$ , i el paràmetre corresponent és el «nombre de Richardson densimètric».

Ri={\frac {g'}{\rho }}{\frac {\partial \rho /\partial z}{(\partial u/\partial z)^{2}}}

que s'utilitza amb freqüència quan es consideren els fluxos atmosfèrics o oceànics.

Si el nombre de Richadrson:

és molt menor que la unitat $(Ri\ll 1)$ , la flotabilitat no té importància en el flux.
és d'ordre de la unitat $(Ri=1)$ , és probable que el flux sigui impulsat per la flotabilitat: l'energia del flux deriva originalment de l'energia potencial del sistema.
és molt més gran que la unitat $(Ri\gg 1)$ , la flotabilitat és dominant (en el sentit que no hi ha prou energia cinètica per homogeneïtzar els fluids).

Aviació[modifica]

A l'aviació, el nombre de Richardson s'utilitza com a mesura aproximada de la turbulència atmosfèrica esperada. Un valor molt baix indica un grau de turbulència més alt. Són típics els valors del rang de $[0,1-10]$ , amb valors inferiors a la unitat que indiquen turbulències significatives.

Convecció tèrmica[modifica]

En problemes de convecció tèrmica, el nombre de Richardson representa la importància de la convecció natural en relació amb la convecció forçada. En aquest context, el nombre de Richardson es defineix com:

Ri={\frac {g\,\beta \,\Delta T\,L}{V^{2}}}={\frac {g\beta (T_{\text{calent}}-T_{\text{referència}})L}{V^{2}}}

on

$g$ = acceleració gravitacional.
$\beta$ = coeficient d'expansió tèrmica
$T_{\text{calent}}$ = temperatura del mur calent.
$T_{\text{referència}}$ = temperatura de referència.
$L$ = longitud característica.
$V$ = velocitat característica.

El nombre de Richardson també es pot expressar utilitzant una relació entre el nombre de Grashof $(Gr)$ i el nombre de Reynolds $(Re)$ , o amb la inversa del nombre de Froude $(Fr)$ :

Ri={\frac {\mathrm {Gr} }{\mathrm {Re} ^{2}}}\propto {\frac {1}{Fr^{2}}}.

Normalment,

la convecció natural és insignificant quan $Ri<0,1$ .
cap és insignificant quan $0,1<Ri<10$ .
la convecció forçada és insignificant quan $Ri>10$ .

Es pot observar que normalment la convecció forçada és gran en relació amb la convecció natural, excepte en la cas de velocitats de flux forçat extremadament baixes. No obstant això, la flotabilitat sovint té un paper significatiu en la definició de la transició laminar-turbulenta d'un flux de convecció mixt.^[2] En el disseny dels tancs d'emmagatzematge d'energia tèrmica amb aigua, el nombre de Richardson pot ser útil.^[3]

Oceanografia[modifica]

En oceanografia, el nombre de Richardson té una forma més general que té en compte l'estratificació. És una mesura de la importància relativa dels efectes mecànics i de densitat a la columna d'aigua, tal com es descriu per l'equació de Taylor-Goldstein, que s'utilitza per modelar la inestabilitat de Kelvin-Helmholtz que és conduïda per fluxos tallats.

Ri={\frac {N^{2}}{(du/dz)^{2}}}

on $N$ és la freqüència de Brunt-Väisälä.

El nombre de Richardson definit anteriorment sempre es considera positiu. Un valor negatiu de $N^{2}$ (és a dir, $N$ complex) indica gradients de densitat inestables amb bolcada convectiva activa. En aquestes circumstàncies, la magnitud del Rinegativa no és d'interès general. Es pot demostrar que $Ri<1/4$ és una condició necessària perquè la velocitat de cisallament superi la tendència d'un líquid estratificat a mantenir-se estratificat i, generalment, es produeix alguna barreja (turbulència). Quan $Ri$ és gran, la barreja turbulenta a través de l'estratificació és generalment suprimida.^[4]

Referències[modifica]

↑ Encyclopædia Britannica: Richardson number (anglès)
↑ Garbrecht, Oliver «Large eddy simulation of three-dimensional mixed convection on a vertical plate» (PDF) (en anglès). RWTH Aachen University, 23-08-2017.
↑ Huhn, Robert «Beitrag zur thermodynamischen Analyse und Bewertung von Wasserwärmespeichern in Energieumwandlungsketten» (en alemany). Europas größter Fernwärmespeicher in Kombination mit dem optimalen Ladebetrieb eines Gas- und Dampfturbinenkraftwerkes, 2007.
↑ Turner, J. S.. Buoyancy Effects in Fluids (en anglès). Cambridge University Press, 1973. ISBN 978-0-521-08623-3.

Vegeu també[modifica]

Nombre d'Arquimedes

[1] Encyclopædia Britannica: Richardson number (anglès)

[Garbrecht-2] Garbrecht, Oliver «Large eddy simulation of three-dimensional mixed convection on a vertical plate» (PDF) (en anglès). RWTH Aachen University, 23-08-2017.

[3] Huhn, Robert «Beitrag zur thermodynamischen Analyse und Bewertung von Wasserwärmespeichern in Energieumwandlungsketten» (en alemany). Europas größter Fernwärmespeicher in Kombination mit dem optimalen Ladebetrieb eines Gas- und Dampfturbinenkraftwerkes, 2007.

[4] Turner, J. S.. Buoyancy Effects in Fluids (en anglès). Cambridge University Press, 1973. ISBN 978-0-521-08623-3.

[1]

[2]

[3]

[4]